Автор: Пользователь скрыл имя, 27 Февраля 2013 в 22:07, курсовая работа
Современные волоконно-оптические системы передачи обладают большими скоростными возможностями и широкополосностью, стабильностью и надежностью, высокой степенью достоверности передачи информации. Чтобы отвечать этим качествам, все их элементы должны функционировать в строгих технических рамках.
Для волоконно-оптической системы передачи (ВОСП), как и для любой кабельной системы (на коаксиальных или симметричных кабелях), существуют общие параметры, измерять которые необходимо при строительстве, пуско-наладочных работах, сертификационных и пусковых испытаниях, а также в процессе эксплуатации при проведении профилактических работ. Вместе с тем ВОСП присущи существенные особенности, обусловленные тем, что носителем информации является поток фотонов.
Республика Казахстан
Кафедра Телекоммуникационных Систем
расчетно-графическая работа № 1
По дисциплине: Оптические системы связи в телекоммуникациях
Приняла:
“___”__________2008
Выполнил: студент
З.к. № 777777
Семененя А. К.
Алматы 2008
ЗАДАНИЕ
Задача 1
Определить число мод, распространяющихся в оптическом волокне оптического кабеля типа ОКК-50-01-4. На сколько измениться число мод при изменении диаметра сердцевины ОВ в пределах нормы.
Задача 2
На сколько измениться критическая частота в оптических волокнах оптического кабеля типа ОКЛ-01 при изменении диаметра сердцевины ОВ в пределах нормы? Значение параметров ОВ – n2; тип волны HE12.
Задача 3
Насколько измениться критическая длина волны в оптических волокнах оптического кабеля типа ОКЛ-01 с диаметром сердцевины 10 мкм, если изменился передаваемый тип волны и вместо Е01 передается НЕ21?
Задача 4
Определить на сколько изменяться собственные потери в оптическом волокне, если передача сигнала будет передаваться не в третьем, а в четвертом окне прозрачности
Задача 5
Расчет режимов работы регулярного одномодового волоконного световода.
Содержание
Современные волоконно-оптические системы передачи обладают большими скоростными возможностями и широкополосностью, стабильностью и надежностью, высокой степенью достоверности передачи информации. Чтобы отвечать этим качествам, все их элементы должны функционировать в строгих технических рамках.
Для волоконно-оптической системы передачи (ВОСП), как и для любой кабельной системы (на коаксиальных или симметричных кабелях), существуют общие параметры, измерять которые необходимо при строительстве, пуско-наладочных работах, сертификационных и пусковых испытаниях, а также в процессе эксплуатации при проведении профилактических работ. Вместе с тем ВОСП присущи существенные особенности, обусловленные тем, что носителем информации является поток фотонов.
1.1 Исходные данные:
1.2 Расчет увеличения
числа мод при увеличении
Передача сигнала
,
где V – нормированная частота;
а – радиус сердцевины волокна;
n1 – показатель преломления сердцевины волокна;
n2 – показатель преломления оболочки;
l - длина волны оптического сигнала.
Определение, на сколько измениться число мод, при изменении диаметра сердцевины ОВ в пределах нормы:
Для (м):
.
Изменим диаметр сердцевины:
(м);
Для (м):
.
Определение на сколько изменилось число мод:
При увеличении диаметра сердцевины в пределах нормы, число мод увеличивается на .
2.1 Исходные данные:
2.2 Расчет изменения критической частоты
Определение значения коэффициента преломления n1:
,
Нахождение критической частоты:
,
где n1, n2 – показатели преломления сердцевины, оболочки;
- скорость света;
– значение корней функции Бесселя для различных типов волн;
D – Диаметр сердцевины оптического волокна.
Для
Для
Определение, на сколько изменится критическая частота при изменении диаметра сердцевины ОВ в пределах нормы.
.
Значение критической частоты изменилось на .
3.1 Исходные данные:
3.2 Расчет изменения критической длины волны при изменении типа волны
Коэффициент преломления n2:
.
Критическая длина волны:
Для типа волны Е01:
;
Для типа волны НЕ21:
Значение критической длины волны при замене типа волны Е01 на НЕ21 изменится на:
Длина волны уменьшится на 2.559 мкм.
4.1 Исходные данные:
4.2 Расчет изменения
собственных потерь в
Определение значения коэффициента преломления n1:
.
Потери энергии на поглощение:
При работе на длине волны 1.55 мкм (третье окно прозрачности):
(дБ/км);
При работе на длине волны 2.4 мкм (четвертое окно прозрачности):
(дБ/км).
Потери энергии на рассеяние:
,
где - коэффициент рассеяния
При работе в третьем окне прозрачности:
(дБ/м);
При работе в четвертом окне прозрачности:
(дБ/м);
Собственные потери в третьем окне прозрачности:
(дБ/км).
Собственные потери в четвертом окне прозрачности:
(дБ/км).
При изменении передачи сигналов из третьего окна прозрачности в четвертое собственные потери уменьшаться на:
(дБ/км).
5.1 Исходные данные:
5.2 Расчет
Учитывая, что в световоде границей раздела сред, «сердцевина — оболочка» являются прозрачные стекла, возможно не только отражение оптического луча, но и проникновение его в оболочку. Для предотвращения перехода энергии в оболочку и излучения в окружающее пространство необходимо соблюдать условие полного внутреннего отражения. Реализация этого условия применительно к двухслойному световоду показана на рисунке 1.
Рисунок 1 – Прохождение лучей в двухслойном световоде
По законам геометрической оптики в общем виде на границе «сердечник — оболочка» будут падающая волна с углом φп, отраженная с углом φ0 и преломленная волна с углом φпр (рисунок 1, точка А). Известно, что при переходе из среды с большей плотностью в среду с меньшей плотностью, т. е. при , волна при определенном угле падения полностью отражается и не переходит в другую среду (рисунок 1, точка В). Угол падения , начиная с которого вся энергия отражается от границы раздела сред, т. е. при , называется углом полного внутреннего отражения: , где — соответственно показатели преломления сердечника и оболочки.
При энергия, поступившая в сердечник, полностью отражается и распространяется по световоду (рисунок 1, луч 3 в точке В). Чем больше угол падения волны ,т. е. в пределах от до 90°, тем лучше условия распространения и тем быстрей волна придет к приемному концу. В этом случае энергия концентрируется в сердечнике световода и практически не излучается во вне. При угле, меньшем угла полного внутреннего отражения, т.е. , энергия приникает в оболочку, излучается во внешнем пространстве, и передача по световоду не эффективна (рисунок 1, лучи 1 и 2 в точках А и Б).
Рисунок 2 – Апертура волоконного световода
Режим полного внутреннего отражения предопределяет условие подачи света на входной торец волоконного световода. Как видно из рисунка 2, световод пропускает лишь свет, заключенный в пределах телесного угла ( ), величина которого обусловлена углом полного внутреннего отражения ( ). Этот телесный угол характеризуется апертурой.
Для обеспечения одномодового режима работы световода на заданной длине волны l, зададимся минимально допустимым из технологических соображений диаметром сердцевины . Одномодовый режим реализуется, если нормированная частота V<2.405.
При N=1:
,
следовательно, условие одномодового режима выполняется.
,
Показатель преломления оболочки n2 световода:
.
Числовая апертура:
Для одномодовых световодов среднеквадратичное уширение импульса на длине волоконно-оптической линии, длиной L, и длине волны l, определяется выражением
,
где s(l) - дисперсия (среднеквадратичная ширина) спектра излучения источника излучения;
– удельная дисперсия материала, зависящая от состава стекла. Типичное значение производной ,
Эффективность ввода излучения в световод для случая, когда размер излучательной площадки источника излучения (СИД) аСИД больше размера сердцевины волокна равна:
,
где аСИД – радиус излучательной площадки светоизлучающего диода;
а – радиус сердцевины световода,
При соединении «встык» ни одна оптическая система не может повысить значение η, достигаемого при прямой стыковке светоизлучающей площадки светодиода и торца оптического волокна, а учитывая неизбежные потери на френелевское отражение и на поглощение, только ухудшает эффективность ввода.
В случае, когда площадь излучающей площадки меньше площадки сердцевины световода , эффективность ввода может быть повышена до 80…90 % за счет применения микрооптических или градиентных линз, фоконов, линз на торцах волоконных световодов.
При определении допустимого осевого зазора стыкуемых световодов, следует при заданной величине затухания в дБ, определить допустимую величину светопропускания:
,
,
,
где a - затухание на стыке волоконных световодов;
t - величина светопропускания стыка двух световодов.
Далее следует учесть, что величина светопропускания определяется не только за счет осевого рассовмещения, но также и за френелевского отражения на границах стекло-воздух.
,
где tрасс – величина светопропускания за счет рассовмещения.
При осевом рассовмещении:
,
где а – радиус сердцевины световода;
z – величина осевого зазора стыкуемых световодов;
θA – апертурный угол световода;
tфр – величина светопропускания за счет отражений Френеля.
При наличии двух границ раздела стекло-воздух величина светопропускания за счет отражений Френеля:
,
,
где n0 – показатель преломления среды, заполняющей зазор между световодами. В случае заполнения его воздухом, n0 = 1.
Величину светопропускания:
.
Величина осевого зазора стыкуемых световодов:
Информация о работе Оптические системы связи в телекоммуникациях