Третье начало термодинамики

1.Третье начало термодинамики

Внутреннюю энергию системы  можно условно представить в  виде суммы двух величин «свободной»  и «связанной» энергии. Возможность  рассчитать величину «свободной» энергии, т.е. той части внутренней энергии  системы, которую можно превратить в работу, даёт тепловая теорема Нернста, называемая также третьим началом термодинамики.

Основные положения тепловой теоремы  заключаются в следующем:

 

1.При абсолютном нуле  температуры свободная энергия Х равна теплоте процесса.

                                         1

2.При температурах, близких к абсолютному нулю, теплоёмкость  системы равна нулю.

                                         2

Одной из формулировок третьего начала термодинамики является также  постулат Планка.

Энтропия идеального кристалла при абсолютном нуле температуры равна нулю.

Строго говоря, тепловая теорема Нернста и постулат Планка  являются следствиями из второго начала термодинамики, но независимо от этого они имеют очень большое значение, позволяя рассчитывать абсолютную энтропию системы и, следовательно, величину свободной энергии системы.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1.2 Расчёт абсолютной  энтропии

Рассчитаем изменение энтропии некоторой системы при нагревании еёот абсолютного нуля до температуры  Т при постоянном давлении. Из первого и второго начал термодинамики имеем:

                      3

                      4

 

Отсюда:

                              5

 

Учитывая, что       , получим:

                                  6

 

При Т= 0 любое вещество может находиться только в твёрдом состоянии.

При нагревании вещества возможен его  переход в жидкое и затем в  газообразное состояние; для фазовых  переходов, происходящих в изобарно- изотермических условиях, изменение энтропии равно приведенной теплоте фазового перехода:

                                  7

 

Таким образом, нагревание вещества без фазовых переходов сопровождается непрерывным ростом энтропии, при фазовом переходе происходит скачкообразное изменение энтропии .  Графическая зависимость энтропии вещества от температуры приведена на рис. 1.

Учитывая это, рассчитать абсолютную энтропию любого вещества при любой температуре можно  следующим образом:

                                                  8

                             Рисунок 1

Поскольку энтропия есть функция состояния, изменение энтропии входе химического процесса определяется только видом и состоянием исходных веществ и продуктов реакции и не зависит от пути реакции; оно может быть рассчитано по уравнению 9

 

 

Для многих веществ величины абсолютной энтропии в стандартных условиях приведены в справочной литературе.

 

 

 

 

 

 

2.Термодинамические  потенциалы

Изменение энтропии однозначно определяет направление и предел самопроизвольного  протекания процесса лишь для наиболее простых систем- изолированных. На практике же большей частью приходится иметь дело с системами, взаимодействующими с окружающей средой. Для характеристики процессов, протекающих в закрытых системах, были введены новые термодинамические функции состояния: изобарно- изотермический потенциал (свободная энергия Гиббса) и изохорно- изотермический потенциал ( свободная энергия Гельмгольца).

Поведение всякой термодинамической  системы в общем случае определяется  одновременным действием двух факторов – энтальпийного, отражающего стремление системы к минимуму тепловой энергии, и энтропийного, отражающего противоположную тенденцию – стремление системы к максимальной неупорядоченности. Если для изолированных систем (∆Н=0) направление и предел самопроизвольного протекания процесса однозначно определяется величиной изменения энтропии  системы ∆S, а для систем, находящихся при температурах, близких к абсолютному нулю( S=0 либо S= const) критерием направленности самопроизвольного процесса является изменение энтальпии ∆Н, то для закрытых систем при температурах, не равных нулю, необходимо одновременно учитывать оба фактора. Направление  и предел самопроизвольного протекания процесса в любых системах определяет более общий принцип минимума свободной энергии.

 Самопроизвольно могут протекать только те процессы, которые приводят к понижению свободной энергии системы, система приходит в состояние равновесия, когда свободная энергия достигает минимального значения.

 Для закрытых систем, находящихся в изобарно- изотермических  либо изохорно- изотермических условиях свободная энергия принимает  вид изобарно- изотермического либо изохорно- изотермического потенциалов ( т.н. свободная энергия Гиббса и Гельмгольца соответственно). Данные функции называют иногда просто термодинамическими потенциалами, что не вполне строго, поскольку термодинамическими потенциалами являются также внутренняя энергия( изохорно- изэнтропный) и энтальпия ( изобарно- изэнтропный потенциал).

Рассмотрим закрытую систему, в которой осуществляется равновесный процесс при постоянных температуре и объеме. Выразим работу данного процесса, которую обозначим Аmax ( поскольку работа процесса, проводимого равновесно, максимальна):

                             Аmax =TdS- dU(10)

                                     Аmax= T∆S-∆U(11)

Преобразуем выражение (11) сгруппировав члены с одинаковыми  индексами:

                                     Аmax= T (S2-S1)-(U2-U1)=(U1-TS1)-(U2-TS2)(12)

Введя обозначение:

                                     F= U-TS1(13)

Получаем:

                                     Аmax= F1-F2= -∆F(14)

                                     ∆F=∆U- T∆S(15)

Функция F= U-TS есть изохорно- изотермический потенциал (свободная энергия Гельмгольца), определяющий направление и предел  самопроизвольного протекания процесса в закрытой системе, находящейся в изохорно- изотермических условиях.

Закрытую систему, находящуюся  в изохорно- изотермических условиях, характеризует изобарно- изотермический потенциал G:

                                   G= U +PV-TS=H-TS(16)

                                   ∆G= ∆H- T∆S(17)

Поскольку -∆F= Аmax,можно записать:

 

                 -∆G= Аmax-P ∆V= А’max(18)

Величину А’max называют максимальной полезной работой (максимальная работа за вычетом работы расширения). Основываясь на принципе минимума свободной энергии, можно сформулировать условия самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах.

Условия самопроизвольного протекания процессов  в закрытых системах:

Изобарно- изотермические(P= const, T= const)

          ∆ G‹ 0, dG‹ 0

    Изохорно- изотермические(V= const, T= const)

         ∆F‹ 0,   dF‹ 0

 

 Процессы, которые  сопровождаются увеличением термодинамических  потенциалов, протекают лишь при   совершении работы извне над системой.

В химии наиболее часто  используется изобарно- изотермический потенциал, поскольку большинство химических процессов происходят при постоянном давлении. Для химических процессов величину ∆ G можно рассчитать , зная ∆H и ∆S процесса, по уравнению (17), либо пользуясь таблицами стандартных термодинамических потенциалов образования веществ ∆ G ̊ обр в этом случае ∆G ͦ реакции рассчитывается аналогично  ∆H ̊ по уравнению (19):

           ∆G ̊ =  ∑(۷∆G ̊ обр ) прод = ∑(۷∆G ̊ обр ) исх(19)

 

Величина стандартного изменения изобарно- изотермического  потенциала в ходе любой химической реакции ∆G ̊ есть мера химического средства исходных веществ. Основываясь уравнении (17) можно оценить вклад энтальпийного и энтропийного  факторов в величину ∆G  и сделать некоторые обобщающие заключения о возможности самопроизвольного протекании химических процессов , основываясь на знаке величин ∆H и ∆S.

 

1.Экзотермические  реакции; ∆H‹ 0.

а) Если ∆S ›0, то ∆Gвсегда отрицательно; экзотермические реакции, сопровождающиеся увеличением энтропии, всегда протекают самопроизвольно.

б) Если ∆S‹ 0, реакция будет идти  при ∆H› T∆S(низкие температуры)

 

2.Эндотермические  реакции; ∆H›0.

а) Если ∆S ›0, процесс  будет  идти самопроизвольным при ∆H ‹T∆S(высокие температуры).

б) Если ∆S‹ 0, то ∆G всегда положительно; самопроизвольное протекание Эндотермических реакций , сопровождающихся уменьшением энтропии, невозможно.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

План:

1.   Третье начало термодинамики

 

2.   Расчет абсолютной энтропии

 

2. Термодинамические потенциалы